banner

Блог

Aug 01, 2023

Экспериментальная демонстрация множественных резонансов Фано в зеркальной решетке из раскола.

Научные отчеты, том 12, Номер статьи: 15846 (2022) Цитировать эту статью

983 Доступа

4 цитаты

1 Альтметрика

Подробности о метриках

В данной работе продемонстрировано первое экспериментальное наблюдение множественных резонансов Фано в терагерцовом диапазоне в системе на основе массива зеркально-симметричных резонаторов с разъемным кольцом, нанесенных на подложку из политетрафторэтилена (ПТФЭ) с низкими потерями и низким показателем преломления. Впервые селективная активация поверхности, вызванная лазерной технологией, была использована для нанесения слоя меди на подложку из ПТФЭ с дальнейшим применением стандартной масочной литографии для изготовления метаповерхностей.

Резонансы типа Фано наблюдаются в метаповерхностях из разъемных кольцевых резонаторов (СРР). Для его получения в SRR вводится дополнительная асимметрия. Обычно кольцо разбивается на две части разной длины, где возбуждается так называемая «темная мода», ответственная за появление резонанса Фано1. Благодаря слабой связи темной моды с внешними электрическими полями резонанс Фано демонстрирует высокое резонансное качество. Поэтому ожидается, что такой метаматериал может найти применение при разработке различных сенсоров2.

Из-за различных требований к применению исследовательский интерес к области резонансов Фано распространился от одного резонанса Фано до нескольких резонансов Фано. Мультиспектральные резонансы Фано перспективны в многоканальном биохимическом зондировании3, многополосной генерации второй гармоники4 и многополосных поглотителях/излучателях5. В то время как одиночный резонанс Фано возникает в результате объединения одной яркой моды и одной темной моды, объединение яркой моды с несколькими темными модами может привести к образованию нескольких резонансов Фано. Множественные резонансы Фано создаются путем введения новых асимметрий в плоскую периодическую структуру6, коллективного возбуждения решетки метамолекулы, состоящей из двух разных резонаторов метаматериала7, путем связи между поверхностной плазмон-поляритонной модой и многопорядковыми планарными волноводными модами8. Множественные резонансы Фано в волноводных структурах металл-изолятор-металл с различной формой полостей9 привлекли внимание многих исследователей благодаря своим выдающимся характеристикам, включая простоту интеграции и глубокое субволновое ограничение света в видимом и ближнем инфракрасном диапазонах. Было предложено, чтобы структуры гибридного метаматериала волновода (HMW) создавали множественные пики Фано, вызванные деструктивной интерференцией темных квазинаправленных и ярких плазмонных мод. Теоретические соображения показали, что благодаря многомодовым характеристикам пластинчатого волновода конструкция ВМВ может предложить простой способ реализации множественных резонансов Фано в простых металлических резонаторах, работающих в дальнем инфракрасном и терагерцовом спектральном диапазонах10,11,12. Недавно в диапазоне частот ГГц экспериментально была продемонстрирована множественная электромагнитно-индуцированная прозрачность с использованием двухслойной метаповерхности13 и расширение сверхширокополосного преобразования поляризации с использованием множественных резонансов Фано14. В обоих случаях для достижения множественных резонансов элементарные ячейки предлагаемых метаповерхностей были довольно сложными.

В этой работе мы представляем первое экспериментальное наблюдение множественных резонансов Фано в терагерцовом диапазоне в системе ВМВ на основе массива зеркально-симметричных резонаторов с разъемным кольцом15,16. Мы предлагаем схему наблюдения множественного резонанса Фано посредством взаимодействия плазмонной моды с диэлектрическими волноводными модами, возникающими в зеркально-симметричной матрице SRR, нанесенной на подложку из политетрафторэтилена (ПТФЭ) с низкими потерями и низким показателем преломления. При увеличении толщины подложки возбуждаются более высокие волноводные моды. В результате они взаимодействуют с плазмонной модой и возникают множественные резонансы Фано. Количество резонансов Фано и их характеристические частоты можно просто регулировать, изменяя толщину подложки. Примечательно, что наша конструкция обеспечивает открытый (без оболочки) волновод с большим потенциалом для создания многоволновых биосенсоров, датчиков показателя преломления и фильтров.

 100 μm, the effective dielectric permittivity of the interface can be expressed as the average of the dielectric permittivities on either side of the interface \({\varepsilon }^{*}=(\varepsilon +1)/2,\) where ε is the permittivity of the dielectric substrate, and unity corresponds to the relative dielectric permittivity of free space. Considering plasmonic resonance as the resonance of the LC circuit, it is clear that by increasing d we are changing the capacitance of the equivalent circuit, whereas inductance remains unchanged. Therefore, formally the dependence of plasmonic resonance frequency on ε* can be expressed \({f}_{pl}=1/\left(2\pi \sqrt{LC}\right)\sim \frac{1}{\sqrt{{\varepsilon }^{*}}}\). Having in mind that ε = 2, one can get that the resonance frequency should decrease by a factor of 1.225 when d is increasing. Surprisingly, this is precisely the same as the ratio obtained from the simulation results: fpl(d = 0)/ fpl(d > 100 μm) = 82/67 = 1.224./p>

ДЕЛИТЬСЯ